当該医療機器は周波数6.78MHz+2.0MHzの容量結合型RF機器です。

RF工学的には、生体組織は導電率と誘電率を併せ持つ不均質な損失性媒質として扱われます。交流電場に対する組織の応答は、複素誘電率または複素導電率によって記述され、発熱はその虚部、あるいは実効導電率として表現される損失項に対応します。つまり、導電損・誘電損、ジュール加熱・誘電加熱のような粗雑な二分法で語られることは、まずありません。
​しかし、美容医療の文脈においては、このようなアマチュアレベルの議論を頻繁に見受けますので、あえてわかりやすく、以下二分法に基づいた説明をしています。
 

この周波数帯は、生体組織に対してはジュール加熱と誘電加熱の両方が関与しますが、主たる加熱メカニズムはジュール加熱です。

ジュール加熱とは、導電体内の荷電粒子（イオンなど）が電場によって運動し、その結果として分子間衝突が熱エネルギーに変換される現象です。電気抵抗は、このエネルギー損失のマクロ的な表現であり、荷電粒子の運動が周囲との衝突によって妨げられることに起因します。
生体の場合、導電性の担い手は自由電子ではなく、ソディウムやクロライド等のイオンが主ですが、それらが電場の反転に応じて往復運動（振動あるいはドリフト運動）します。その際に、周辺の分子等の構造物に衝突し、そのエネルギー損失が熱に変換されます。
当該周波数においては、生体内イオンが電場の変化に十分追従できるため(マクロ的には電流が流れ)ジュール加熱が生じることになります。
 

極性分子（主に水分子）は、交流電場の反転に伴い双極子モーメントの配向を繰り返します。この際、分子の配向運動が電場変化に完全に追従できずに応答の遅れが生じると、入力エネルギーの一部が散逸し、熱として失われます。この電気エネルギーの散逸特性が誘電損失（dielectric loss）であり、実際に生じた熱生成現象を誘電加熱（dielectric heating）と呼びます。
生体内のバルク水の誘電緩和時間が約1０ピコ秒、当該機器の周波数の反転周期が500ナノ秒もしくは約147ナノ秒ですので、水分子はほぼリアルタイムで電場に追従できるため、分子配向遅延に伴うエネルギー散逸は極めて小さいと考えられます（当該周波数帯では、複素誘電率の虚数成分が減衰しており、誘電加熱の寄与が限定的）。

＊きわめて単純に整理すると、
イオン（点電荷）の並進運動と衝突によるエネルギー損失→ジュール加熱、
双極子分子の配向過程での回転運動の遅れ（位相差）、分子間相互作用による散逸→誘電加熱。

**  誘電加熱は、電場反転周期と極性分子の誘電緩和時間が一致する周波数帯において最も顕著となります。また、生体内の水に関して誘電緩和時間が約10ピコ秒と書きましたが、結合水や水和層ではより長くなる傾向がありますし、温度など様々な因子に影響を受けます（総体としてみた場合、誘電緩和時間には分布幅があり、厳密な解析には広帯域な誘電分散ーCole–Coleモデル等ーを踏まえた評価が必要となります）。

厳密に言えば、生体組織における誘電応答は双極子緩和のみならず、構造緩和時間や振動緩和時間（条件によりフェムト秒オーダー）、さらにβ分散領域における細胞膜構造に由来する界面分極（Maxwell–Wagner polarization）など、複数の現象が関与します。これらは複素誘電特性に影響を与えるため、理論的には考慮すべき要素です。
しかしながら、実臨床においては、これらの微細な誘電応答が加熱分布に及ぼす影響は限定的であると考えられ、実質的な熱伝達は主に導電率と電場強度に基づくジュール加熱が支配的となります。
（仮に数百ナノ秒オーダーの誘電緩和時間の双極子分子があったとしても、その発熱量P=ε₀ε′′ωE²は、当該周波数帯では・・・）

***β分散の本質：導電性媒質中の移動性イオンが、低導電性・容量性界面に蓄積することによる界面分極緩和であす。したがって、微視的にはほぼイオン移動に基づきますが、巨視的には誘電分散として記述されます。加熱の観点では、導電損か誘電損かではなく、実効複素アドミタンスの実部に対応する電磁散逸として扱うべきです。


追記：容量性カップリングの意義は、単に「深部へRFを届ける」ことではありません。治療チップ、カップリング媒体、皮膚表面、皮下組織、リターンパッドを含む電気的経路のなかで、接触インピーダンスと組織インピーダンスを管理しながら、RFエネルギーを生体組織へ安定して伝達する点にあります。


生体組織において、古典的な意味でのskin effectを主要な機序としてRFの深達性を説明するのは適切ではありません。実際の加熱分布は、導電率、誘電率、組織構造、電極配置、接触条件、冷却条件、熱拡散によって決まります。